Exit

Уроки онлайн

Уровень

Световое излучение.

Световое излучение.

Наиболее наглядно исследовать потоки элмов можно изучая световое излучение. Световое излучение здесь рассматривается как поток сцепок из элементарных элмов, обладающих определённой кинетической энергиейEd и кинетической энергией вращения Ev .
Скорость движения таких сцепок известна и равна С, частота вращения сцепок из элмов – носителей светового излучения может меняться в определённых пределах, соответствующих частотам спектра светового излучения. Именно кинетическая энергия вращения сцепок из элмов с определённой частотой представляет собой то, что мы называем световым излучением. Воздействие кинетической энергии вращения сцепок из элмов на приборы или органы чувств наблюдателя, дают возможность определить наличие, интенсивность, направление потока светового излучения, частоту вращения и другие свойства потока вращающихся сцепок из элмов.

а). Возникновение светового излучения.

Воздействие на ин.м. таких факторов, как нагрев до определённой температуры, электрические, химические, радиоактивные воздействия могут привести связи ин.м., составляющие атомы (см. далее) в такое состояние, что при гр.ра.м. от связей будут отрываться всё большие и большие фрагменты. Наконец, при определённых условиях (например, при достижении ин.м. температуры approx 900^circ  К) от ин.м. будут отрываться сцепки с частотой вращения approx 3 * 10^{14} Гц. Поток излучения (частиц) с такой частотой вращения сцепок из элмов регистрируется наблюдателем, как световое излучение. 
Такой поток вращающихся сцепок из элмов обладает (как и каждая сцепка из этого элма) частотой вращения, плотностью потока, т.е. количеством сцепок, проходящих за единицу времени через единицу площади, перпендикулярно к направлению потока.

Поток элмов имеет направление движения, обладает определённой скоростью движения сцепок из элмов в потоке. Скорость сцепок , излучаемых неподвижной по отношению к наблюдателю ин.м. равна С.
Скорость сцепок из элементарных элмов – носителей светового излучения ( в дальнейшем – скорость света) от движущихся по отношению к наблюдателю источников излучения суммируется со скоростью источника излучения. 

Световое излучение. Рис. 1.

Так, наблюдатель зарегистрирует поток сцепок (света), обладающий скоростью, равной, в случае:

а) (1) 1 = Vsts. + V(1in.m.) ; 
б) (2) 2 = Vsts. − V(2im.m.) ,
где: C1C2 - скорости света от im.m.(1,2), по отношению к наблюдателю, 
Vsts - это скорости потоков сцепок от in.m.(1,2) ,
V(1in.m.)V(2in.m.), - скорости движения in.m.(1,2) по отношению к наблюдателю.
Значит, свет, полученный от различных источников, в зависимости от скорости и направления их движения по отношению к наблюдателю, имеет различные скорости. Судить о частоте светового излучения удалённых движущихся объектов наблюдатель может лишь с учётом скорости их движения по отношению к наблюдателю т.к. в противном случае представление о частоте источника излучения будет искажено. 

б)Влияние окружающих потоков.

На скорости потока света идущие от источника к наблюдателю влияют окружающие потоки элмов, сцепок, э.с.м., э.р.м. и т.д. ( в дальнейшем – субатомных частиц ), через которые поток света попадает к наблюдателю. 

Световое излучение. Рис. 2.

На рис. 2. под воздействием потоков элмов от различных источников «б», поток от источника теряет скорость движения и направление излучения.
Рассмотрим подробнее это явление. Пусть от источника излучения света А по пути к наблюдателю Н сцепки элмов – носителей света от источника А испытывают воздействия от источников излучения потоков элмов ( Б, С и т.д. ). 
Сделаем следующие мысленные построения (см. рис. 3. ): соединим источник света А с наблюдателем прямой линией – осью х. Перпендикулярно к оси х через источники излучения А, Б, С и т.д. проведём плоскости P(A),P(B),P(C), и т.д..
Источники излучения Б, С и т.д., находящиеся по одну сторону от плоскости П_А с наблюдателем Н, назовём источниками встречных излучений для потока света от источника А к наблюдателю. 

Световое излучение.

Плоскости P(B)P(C), и т.д. делят источники излучения на две полусферы излучения: 
I – e полусферы, в которых излучения от источников Б, С и т.д. происходят встречно потоку светового излучения А, 
II – e полусферы, в которых излучения от источников Б, С и т.д. происходят в направлении движения потока света от источника излучения А.

Световое излучение. Рис. 3.

На своём пути к наблюдателю сцепки из элмов от источника излучения А в полусферах взаимодействуют со встречными потоками от источников субатомных частиц Б, С и т.д..Часть сцепок из потока А сталкивается соС.А.Ч. встречных потоков встречных источников излучения Б, С и т.д. и взаимодействует с ними. В результате взаимодействия образуются укрупнённые сцепки. Часть кинетической энергии каждой из вступающих во взаимодействие сцепок превращается в потенциальную энергию образования соединения. Вновь образованная укрупнённая сцепка будет обладать Ed и Ev - кинетическими энергиями движения и вращения, не характерными для первоначальных сцепок.

Поэтому:
а) поскольку энергия вращения сцепки пропорциональна величине её массы и частоте вращения, т.е.
EV = f(msts.,η)
где: f – функция, msts. - масса сцепки, η - частота вращения вновь образованной сцепки, а величина массы вновь образованной сцепки увеличилась, значит, пропорционально увеличению массы уменьшилась частота вращения вновь образованной сцепки.В дальнейшем, в результате самосинхронизации, сцепки потока А, многократно взаимодействуя со вновь образованными сцепками, увеличивают скорости их вращения до скорости вращения сцепок потока А. При этом скорости вращения и движения сцепок потока А снижаются.
Повторим: в результате прохождения потока сцепок от источника излучения к наблюдателя через полусферы I встречных потоков встречных источников излучений замедляется скорость движения сцепок и уменьшается скорость их вращения.
б) траектория вновь образованных сцепок изменяется, т.е. они отклоняются от оси движения х . В дальнейшем, в результате самосинхронизации частиц потока, отклонившиеся частицы возвращаются к первоначальной траектории (точнее, траектории частиц взаимоизменяются) в результате многократных соударений со сцепками потока А. Но в результате соударений (взаимодействий) с отклонившимися сцепками, сцепки основного потока А теряют часть своей энергии движения, (т.е. скорость сцепок потока А замедляется в результате прохождения их через полусферы I от встречных источников излучения Б, С и т.д.) и отклоняются.
Рассмотрим взаимодействия потока излучения от источника со встречными источниками излучений Б, С и т.д. в полусферах II.
В полусферах II траектории излучений от встречных источников излучений Б, С и т.д. по отношению к потоку А имеют попутное направление. Взаимодействуя со сцепками потока А, сцепки влияющих излучений Б, С и т.д. так же, как и в полусферах I, образуют новые сцепки, отклоняющиеся от направления основного потока А.
Как было сказано в предыдущем случае, такие отклонённые сцепки замедляют скорость движения потока излучения от источника А и частоту вращения его сцепок.
Вновь образованные сцепки, обладающие большей величиной массы по сравнению со сцепками потоков А, Б, С и т.д., замедляют скорость движения потока А вдоль оси х и частоту вращения его сцепок.
Проекции замедления в полусферах I и ускорение в полусферах II на ось х отклонённых частиц для соответствующих углов взаимодействий частиц основного и отклоняющего потоков не равны, соответственно, проекциям разности и суммы векторов на ось х, поэтому замедление и ускорение потока А по оси х сказывается на итоговой скорости потока А и частоте вращения его сцепок.
Из вышесказанного следует, что встречные источники излучения уменьшают скорость движения потока сцепок от источника излучения А и замедляют частоту вращения его сцепок.Замедление частоты вращения и скорости движения частиц происходит вследствие:
  1. отклонения вновь образованных сцепок в полусферах I и II встречных источников излучения;
  2. изменение размеров сцепок в полусферах I и II встречных источников излучения.
    Рассмотрим , что происходит в конце концов с потоком светового излучения от источника света А. 
    В безграничном космическом пространстве, пройдя через бесконечное число потоков встречных излучений, поток света от источника А, точнее те сцепки, что несли то, что мы называем «световое излучение», уменьшат свои первоначальные скорости движения и, одноверменно увеличат величину своих масс до такой степени, что перестанут нести световую информацию для наблюдателя. Затем скорость их при прохождении всё новых и новых потоков излучения будут замедлятся и в конце концов замедлится до нуля:
    При sum _{n 	o infty} i_N  	o  ;

 egin{cases}
V_a 	o 0\
omega _a 	o 0
end{cases}

где in – интенсивность излучения n - количество источников встречного излучения,
Va– скорость движения сцепок – носителей света от источника А,
ωa- частота их вращения.
Все сцепки – бывшие носители света, столкнувшись бесчисленное число раз с отклоняющими их частицами и, взаимодействуя с ними, соединились и превратились в «холодные» (т.е. имеющие остаточные скорости вращенияOmega 	o 0.
Остаточное количество движения каждого э.с.м. равно сумме количеств движений всех провзаимодействовавших при его синтезе:
(M*V)_{(e.s.m)} = sum (m* Omega)_{(e.s.m.)};
(M*Omega )_{(e.s.m)} = sum (m*Omega)_{(e.s.m.)}.
Остаточная скорость движения э.с.м. составляет от нуля до десятков км/с. Остаточные скорости колебаний э.с.м. соответствуют около 4^circ K.
Синтезировавшиеся э.с.м. такой концентрации обладают инерцией , т.е. в них происходят отдельные распады массы с выделением элмов. Эти э.с.м. по этой причине взаимодействуют с другими ин.м. по законам гравитационного взаимодействия.
Подчеркнём основные выводы, сделанные в настоящем параграфе:
Сцепки из элмов – носители светового излучения, под влиянием взаимодействующих с ними потоков субатомных частиц, изменяют траекторию движения. Отклонение светового излучения тем больше, чем большей интенсивности потоки преодолевают носители света и (см. рис.4) чем большей ассиметрией относительно оси потока обладают отклоняющие потоки.

Световое излучение. Рис. 5.

На изменение траектории (угол отклонения от оси движения) влияют отношения плотности отклоняющего потока излучения к потоку светового излучения ( отклоняемого ). (См. рис. 5):

Световое излучение. Рис. 1.

alpha = k P_{p^B} /P_{p^A},
Где: α–угол отклонения потока света,
P_{p^B} – плотность потока световых сцепок,
P_{p^A} – плотность потока отклоняющих частиц,
Плотности частиц P_{p^A} и P_{p^B} – приведённые плотности, т.е. соразмерные энергетической плотности потоков.
По той причине, что поток света А многократно отклоняется от первоначальной траектории движения, наблюдатель Н (см. рис. 4) увидит источник света А в направлении, не соответствующем его действительному расположению в пространстве. Угол между действительным направлением на источник и направлением светового излучения, пришедшего от источника А, назовём полным углом отклонения траектории β. Угол β возможно вычислить в том случае, если известны все воздействия на источник А на всём протяжении траектории светового луча.
Т.к. на каждый поток светового излучения в пространстве (космосе) действуют отклоняющие потоки излучений, наблюдатель в любой точке пространства будет наблюдать искажённую картину направлений на источники излучений. Учитывая проблематичность определения угла β, реальную картину направлений на источники излучений, будет достаточно трудно найти.
2) Преодолевая отклоняющие потоки излучений, световой поток от источника света испытывает уменьшение энергии сцепок, как энергии движения, так и энергии вращения (частоты излучения).
Измерив скорости движения потоков светового излучения и частоту излучения от источников А, Б, С и т.д., наблюдатель Н (см. рис. 6) заметит, что, чем больше расстояние до источника излучения, тем меньше скорость света и частота излучения.

Световое излучение. Рис. 6.

Не зная вывода 2) настоящего параграфа, наблюдатель может сделать ошибочный вывод о том, что по эффекту Доплера источники излучения разлетаются в разные стороны, а их скорости тем больше, чем больше их расстояние до наблюдателя, т.е., что источники излучения движутся ускоренно. Наблюдателю может показаться, что он находится в центре странного взрыва, в котором отсутствует энергия, разбрасывающая источники излучения, а они движутся ускоренно вопреки этому.
Такое представление абсурдно, как с точки зрения новой физики, так и с точки зрения общефилософских материалистических представлений и традиционной физики.
Закон замедления скорости движения сцепок – носителей светового излучения справедлив для любой точки пространства, поэтому, находясь в любой точке пространства, наблюдатель будет отмечать, что скорости движения потоков излучений от источников излучений и частота излучений тем меньше, чем больше расстояние до источников.

Световое излучение. Рис. 7.

Находясь на неподвижном объекте среди неподвижных источников излучений А, Б, В, Г и т.д., наблюдатель H1будет отмечать: скорости потоков светового излучения от источников А, Б, В, Г, H2 и т.д. уменьшаются, так же, как и частота их излучений – по мере удаления их от H1 .Отсюда наблюдатель может сделать ошибочное заключение, что источники излучения удаляются от него к источнику излучения в точке H2 .
Наблюдатель, находящийся в точке H2 отметит в то же самое время, что скорости излучений и их частота от источников излучения Г, В, Б, А ,H1 уменьшаются по мере их удаления к источнику H1.
В одно и то же время двум наблюдателям в различных точках пространства будет казаться, что неподвижные источники излучения ( одни и те же для H1 и H2 ) движутся одновременно ускоренно и в противоположные стороны, что противоречиво.
Световой горизонт космоса. Согласно основным положениям новой физики о безграничности космоса и бесконечности времени его существования для любого, сколь угодно мощного источника излучения, найдётся достаточно удалённое место в космосе, откуда скорость движения его (источника излучения) световых сцепок и частота их вращения до наблюдателя Н, находящегося на Земле, дойдёт в нижней границе видимого излучения.
Это расстояние до источника светового излучения будем называть световым горизонтом космоса. Дальше этого горизонта увидеть источники излучения невозможно в принципе в области видимого излучения. Расположенные дальше светового горизонта источники светового излучения наблюдателю на земле будут «видны» в области инфракрасного излучения.

Световое излучение.

Распологаясь всё дальше от наблюдателя Н, источники светового излучения в конце концов исчезнут в инфракрасном диапазоне излучений. Точнее, частота вращения их сцепок – носителей света – замедлится до нижней границы инфракрасного излучения. Это расстояние будем называть инфракрасным горизонтом космоса.
Дальше инфракрасного горизонта наблюдать источники света в инфракрасном диапазоне излучений невозможно в принципе инфракрасных частотах.

Световое излучение. Рис. 8.

Отметим неравномерность расстояний до границ светового и инфракрасного горизонтов. С увеличением плотности материи ( инм, элмов, э.с.м., э.р.м.) в космосе увеличивается плотность замедляющих потоков излучений, поэтому, в направлениях скоплений материи горизонты в космосе сужаются. (См. рис. 9).

Световое излучение. Рис. 9.

За инфракрасным горизонтом наблюдать источники излучения, излучающих сцепки, в диапазоне видимых частот возможно только в радиодиапазоне. По мере удаления от границы инфракрасного горизонта, частоты сигналов изменяются в сторону уменьшений. В конце концов, при достаточном удалении прекратится поступление и радиосигналов. Назовём этот третий горизонт радиогоризонтом.
Объекты, расположенные за границами радиогоризонта, излучающие элмы в диапазоне видимых частот, принимать в радиочастотах в принципе не возможно.
За пределами радиогоризонта наблюдать сигналы от объектов, излучающих элмы, возможно в диапазоне частот, меньших элмов, чем сцепки из элмов, несущих световые сигналы.Предельный горизонт, дальше которого невозможно распространение информации о наличии ин.м., излучающих элмы назовём гравитационным горизонтом, или горизонтом элементарных элмов. 

Световое излучение.

Элементарные элмы распространяются на самые дальние расстояния до своей полной остановки при взаимодействии с элмами других потоков. Время их жизни и скорость распространения наибольшее по сравнению с более тяжёлыми элмами, поскольку они не могут обладать инерцией и имеют наименьшие размеры.
Из-за пределов гравитационного горизонта невозможно в принципе получение какой-либо информации с помощью элмов.
Гравитационный горизонт не является границей, за пределами которой невозможно перемещение массы. Перемещение массы по бесконечному космосу происходит поэтапно: взаимодействующие элмы образуют ин.м. в пределах гравитационного горизонта.
Гравитационные горизонты вновь образованных ин.м. не совпадают со старыми гравитационными горизонтами (для старых ин.м.). Поэтому граница распространения элмов от каждой новой ин.м., а значит, и граница распространения массы в пространстве изменяется для каждой вновь образованной ин.м. (Подробнее см. дальше).